<button id="o86sa"></button> 利用時域有限差分法模擬二維坐標中波傳播，使用Origin成功作圖。
上傳時間： 2014-11-05
上傳用戶：fredguo
利用時域有限差分法模擬二維光子晶體光纖中光的傳播
上傳時間： 2017-08-22
上傳用戶：上善若水
許多生產計劃與管理問題都可以歸納為最優化問題, 最優化模型是數學建模中應用最廣泛的模型之一,其內容包括線性規劃、整數線性規劃、非線性規劃、動態規劃、變分法、最優控制等.
上傳時間： 2017-08-29
上傳用戶：luke5347
時域有限差分法的算法 時域有限差分法的算法
上傳時間： 2017-09-05
上傳用戶：x4587
變分法及有限元，變分法及有限元參考資料，PDF格式，供大家參考
標簽： 變分法及有限元
上傳時間： 2015-02-25
上傳用戶：yansong
微波相關專輯 共31冊 341M電磁場計算中的時域有限差分法（王常清） 382頁 12.3M pdf版.pdf
標簽：
上傳時間： 2014-05-05
上傳用戶：時代將軍
function [alpha,N,U]=youxianchafen2(r1,r2,up,under,num,deta) %[alpha,N,U]=youxianchafen2(a,r1,r2,up,under,num,deta) %該函數用有限差分法求解有兩種介質的正方形區域的二維拉普拉斯方程的數值解 %函數返回迭代因子、迭代次數以及迭代完成后所求區域內網格節點處的值 %a為正方形求解區域的邊長 %r1,r2分別表示兩種介質的電導率 %up,under分別為上下邊界值 %num表示將區域每邊的網格剖分個數 %deta為迭代過程中所允許的相對誤差限 n=num+1; %每邊節點數 U(n,n)=0; %節點處數值矩陣 N=0; %迭代次數初值 alpha=2/(1+sin(pi/num));%超松弛迭代因子 k=r1/r2; %兩介質電導率之比 U(1,1:n)=up; %求解區域上邊界第一類邊界條件 U(n,1:n)=under; %求解區域下邊界第一類邊界條件 U(2:num,1)=0;U(2:num,n)=0; for i=2:num U(i,2:num)=up-(up-under)/num*(i-1);%采用線性賦值對上下邊界之間的節點賦迭代初值 end G=1; while G>0 %迭代條件：不滿足相對誤差限要求的節點數目G不為零 Un=U; %完成第n次迭代后所有節點處的值 G=0; %每完成一次迭代將不滿足相對誤差限要求的節點數目歸零 for j=1:n for i=2:num U1=U(i,j); %第n次迭代時網格節點處的值 if j==1 %第n+1次迭代左邊界第二類邊界條件 U(i,j)=1/4*(2*U(i,j+1)+U(i-1,j)+U(i+1,j)); end if (j>1)&&(j U2=1/4*(U(i,j+1)+ U(i-1,j)+ U(i,j-1)+ U(i+1,j)); U(i,j)=U1+alpha*(U2-U1); %引入超松弛迭代因子后的網格節點處的值 end if i==n+1-j %第n+1次迭代兩介質分界面（與網格對角線重合）第二類邊界條件 U(i,j)=1/4*(2/(1+k)*(U(i,j+1)+U(i+1,j))+2*k/(1+k)*(U(i-1,j)+U(i,j-1))); end if j==n %第n+1次迭代右邊界第二類邊界條件 U(i,n)=1/4*(2*U(i,j-1)+U(i-1,j)+U(i+1,j)); end end end N=N+1 %顯示迭代次數 Un1=U; %完成第n+1次迭代后所有節點處的值 err=abs((Un1-Un)./Un1);%第n+1次迭代與第n次迭代所有節點值的相對誤差 err(1,1:n)=0; %上邊界節點相對誤差置零 err(n,1:n)=0; %下邊界節點相對誤差置零 G=sum(sum(err>deta))%顯示每次迭代后不滿足相對誤差限要求的節點數目G end
標簽： 有限差分
上傳時間： 2018-07-13
上傳用戶：Kemin
該文詳細闡述了如何用限差分法解薛定諤方程
上傳時間： 2018-08-22
上傳用戶：chunlian12
有限差分法的簡單原理和概念，，，，，，，，，，，，
標簽： 有限差分
上傳時間： 2019-06-18
上傳用戶：mrchen...
該文檔為基于Python求解偏微分方程的有限差分法簡介文檔，是一份很不錯的參考資料，具有較高參考價值，感興趣的可以下載看看………………
標簽： python
上傳時間： 2021-11-12
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